158 
H. A. LORENTZ. DE L INFLUENCE DU 
Les deux derniers termes ne changeant pas lorsqu'on prend 
pour B l'un ou l'autre point de la surface limite, les diffé- 
rences de phase sont déterminées par les termes: 
Or , cette expression représente le temps qu'il faudrait à la 
lumière , si la terre était immobile et que les lignes L A 
fussent des rayons vrais, pour se propager du plan G à, B 
et de là au point C. Dans ce cas une onde lumineuse serait 
dirigée suivant le plan G. Il en résulte que les différences 
de phase exprimées en unités de temps seraient les mêmes 
que lorsque la terre se meut -et que les lignes L A représentent 
des rayons relatifs. Si donc la périodicité que présente l'ébran- 
lement dans un point fixe de la figure est également la même 
dans les deux cas , il y aura aussi égalité entre les différences 
de phase exprimées en durées de vibration. La distribution 
de l'intensité lumineuse dans l'espace derrière F sera donc, 
lorsqu'une étoile émet de la lumière dont N est le nombre 
de vibrations, la même que si la terre était en repos, que 
l'étoile se trouvât dans la direction des rayons relatifs et que 
le nombre des vibrations fût N' (§ 11). Ge résultat peut encore 
être étendu au cas d'une série de milieux différents. 
Les considérations précédentes peuvent être appliquées à 
la diffraction par les réseaux. Les spectres qu'on obtient par 
ces derniers ne seront en rien affectés par le mouvement de 
la terre si l'on fait usage d'une source lumineuse terrestre, 
mais dans les spectres que nous donne la lumière d'une étoile 
les raies éprouveront un déplacement conformément au prin- 
cipe de Doppler. Ce déplacement n'existe pas dans le spectre 
solaire, la distance de la terre au soleil pouvant être regardée 
comme invariable. 
o 
Babinet et Angstrôm ^) furent conduits par leurs consi- 
EB 
A. 
H- 
BC 
A, ' 
1) Comptes rendus, T. 56, p. 415. 
2) Pogg. Atin., T. 123, p. 500. 
