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D. J. KORTEWEG. SUR LA STABILITE 
jectoire troublée, sera alors déterminée par ses coordonnées 
s et u; cette dernière, u, est ce que nous appelons l'écart 
du point. 
nous admettons d'ailleurs l'existence de petites forces per- 
turbatrices, qui ne possèdent pas nécessairement un potentiel. 
En un point P au voisinage de la trajectoire non troublée, Su 
représentera la composante suivant PqP de la force perturba- 
trice agissant sur l'unité de masse , sera la composante 
perpendiculaire à PqP^ prise positive dans la direction où s 
Si maintenant au point P il y a une particule matérielle 
de masse un, son énergie cinétique sera exprimée en toute 
rigueur par 
Fig. i. 
Nous désignons , de plus, par 
Qo le rayon de courbure en 
de la trajectoire non troublée, 
par Vq la vitesse sur cette tra- 
jectoire, par V l'énergie poten- 
tielle des forces sous l'influence 
desquelles un point ayant l'unité 
de masse peut décrire la trajec- 
toire inaltérée. Outre ces forces, 
croît. 
Les équations du mouvement sont donc: 
u — 
^2) 
et 
(3) 
