SUR LA DISTRIBUTION DE l'ÉNERGIE ÉLECTRIQUE. 259 
stante sous le rapport de la quantité, mais n*est pas modifiée 
non plus quant à sa distribution. 
En désignant alors par w Vénergie et par V le potentiel de 
cette masse électrique fixe, par U le potentiel de la charge 
du second corps, toujours supposé conducteur, nous avons pour 
l'énergie du système: 
W=w-h i judM, + 1 I VdM., H- i- I UdM^ (18) 
expression qui, à cause de w =: ^ j VdM^y et lorsqu'on rem- 
place U -\- V par F, ou V^, suivant que les potentiels UetV 
sont facteurs des éléments de masse d M ^ ou d M2, reproduit 
l'expression (5). 
Posons 
i| VdM^ = 1 j UdM, z=iP (19) 
de sorte que 
W 
= 4- J-|(£/-+. V)dM^ H- P; . . . . (19a) 
l'intégrale indiquée dans cette dernière équation disparait tant 
pour un conducteur neutre isolé que pour un conducteur 
dérivé, dans le premier cas parce que JJ Y z=z constante et 
ilf 2 = 0, dans le second cas parce que fJ + F=0; dans les 
deux cas on a donc 
— j-| VdM, =^ jvdM.,=P (20) 
et par suite l'éq. (19a) donne, tant pour un conducteur neutre 
que pour un conducteur dérivé, 
W 
= W'-'ij VdM„ (21) 
où U représente alors le potentiel de la charge zéro, ou de 
la charge induite sur le conducteur relié au sol. Dans les 
