260 C. H. C. GRINWIS. DE l'iNFLUENCE DES CONDUCTEURS 
deux cas, i jUdM^ indique l'énergie potentielle de la charge 
du conducteur, considérée en elle-même. 
Cette énergie étant désignée par E^ pour le conducteur 
neutre, par pour le conducteur relié au sol, on a: 
W,=w-^E,) ^^^^ 
d'où il ressort clairement quelle est, dans les deux cas, la 
diminution d'énergie. Lorsque la masse électrique initiale est 
une masse fixe, c'est-à-dire une masse distribuée sur un non- 
conducteur, la diminution d^ énergie du champ électrique est égale 
à Vénergie électrique de la charge induite sur le conducteur, prise 
en elle-même. 
Cette relation simple nous permet de déterminer facilement 
la diminution d'énergie que la charge de masses fixes éprouve 
sous l'influence de conducteurs voisins; les considérations 
précédentes n'ont d'ailleurs de sens que si nous concevons 
l'énergie, non comme attachée à la masse du conducteur, mais 
comme répandue sur le champ électro-statique. 
Lorsque la masse électrique initiale est distribuée sur un 
conducteur, les équations (22) cessent d'être valables; à la 
vérité, le raisonnement qui a conduit à ces équations de- 
meure intact, mais le premier terme wzzz ^ j V dM^ ne reste 
plus le même lors de la présence du second conducteur, parce 
que la distribution électrique sur le premier conducteur est alors 
modifiée, ce qui change V et, par suite, la valeur de l'intégrale 
en question. Néanmoins, une règle simple, semblable à la 
précédente, subsiste encore, si dans les équations (22) on en- 
tend par w la valeur que l'énergie potentielle d'un des con- 
ducteurs, prise en elle-même, acquiert après que la charge 
de ce conducteur a été modifiée par induction. 
Moyennant cette définition, on peut encore appliquer, tant 
au cas du conducteur neutre qu'à celui du conducteur dérivé, 
