SUR LA DISTRIBUTION DE l'eNERGIE ELECTRIQUE. 279 
Téq. (63) donne pour l'enveloppe isolée 
»'.=f:-ça-r-) <") 
OU, en substituant W b=:Xa et h' znX'a, 
w, = w(i-l + ~^ (^^^) 
Si, en second lieu, l'enveloppe est en communication con- 
ductrice avec le sol, on a 
et l'énergie totale devient en ce cas 
ou plutôt 
W^z=w(l — ^ (65a) 
Lorsqu'il n'y avait encore de charge qu'à la surface de A , 
l'espace maintenant occupé par l'enveloppe contenait une 
quantité d'énergie (voir 43a) : 
Ws, = w(^\-}^ (66) 
et l'espace total qui entoure la surface intérieure B en pos- 
sédait la quantité : 
W8,=:lw (67) 
La comparaison des valeurs (66) et (67) avec (64a) et (65aj 
nous apprend: 
1°. que la diminution d'énergie du champ , pour l'enveloppe 
isolée, est précisément égale à l'énergie qui existait primiti- 
