280 C. H. C. GRINWIS. DE l'iNFLUENCE DES CONDUCTEURS 
vement dans l'espace occupé par cette couche ; on a donc la 
règle, analogue à la règle hydrostatique d'Archimède, que la 
perte d'énergie du champ électrique, en cas d'enveloppe concentrique 
neutre et isolée, est égale à V énergie que V enveloppe déplace. 
2° que, pour l'enveloppe dérivée, toute énergie du champ 
disparaît dans l'espace de l'enveloppe et au dehors, de sorte 
que la mise en communication avec le sol équivaut à l'élar- 
gissement de l'enveloppe conductrice dans l'espace extérieur 
à la surface B'. 
Ce résultat si simple provient de ce que, comme on sait, 
les cliarges de l'enveloppe n'exercent aucune action à l'inté- 
rieur et ne modifient donc pas, par induction, la charge de 
la surface conductrice A. 
Finalement, on voit que, dans la partie du champ, com- 
prise entre les surfaces A et B (dans l'espace situé en dedans de 
l'enveloppe, en dehors de la surface chargée), l'énergie reste 
constante, soit que l'enveloppe n'existe pas, soit que l'enveloppe 
neutre, isolée ou non, s'étende concentriquement autour de la 
surface sphérique, chargée A, 
15. Condensateur sphérique avec enveloppe chargée. 
Dans le cas où l'enveloppe possède une charge quelconque, 
nous reprenons les expressions générales (6) et (6a): 
W-=:{\p^ M] 4-2i7"Ji,iW, -hp, Ml\ 
afin de déterminer pour ce système de deux conducteurs, 
noyau et enveloppe, la valeur des coefîicients p et q. 
A cet effet, les relations (1) 
donnent, lorsque l'enveloppe est dérivée, = 0, donc 
M 2 — — ^— M. \ mais comme on a dans ce cas = — M^, 
il s'ensuit p * -^p.^^QilQS relations (4) donnent alors q^ = — 2 j • 
