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G. J. MICHAËLIS. SUR l'eQUILIBRE 
De la première, on déduit qu'il faut prendre h'^ = 0. Si 
Ton considère, en effet, l'intégrale: 
laquelle dq désigne un élément de la section, et qui doit être 
étendue à cette section tout entière, on voit que cette intégrale, 
à cause de l'équation différentielle générale à laquelle Pq doit 
satisfaire, est = 0. Pour cette intégrale on peut écrire, en 
désignant par ds l'élément de la circonférence de la section 
En vertu de la première des équations (16) on a donc: 
j dq-r^O ou = ^• 
Prenons pour axes des x et des y les axes d'inertie de la 
base supérieure du cylindre. Admettons que la section soit 
symétrique par rapport à ces axes. Soient X, Y, Z, Kxy K,j, Kz 
les composantes de la force et du couple qui agissent sur la 
base inférieure du cylindre. La base supérieure est supposée 
fixée d'une manière à définir ultérieurement. 
Lorsque la section du cylindre est petite comparativement 
à la longueur, la déformation produite par les forces et les 
couples peut être trouvée au moyen des équations 
X=z^X,dq;Yz=zjYzdq;Z = jZzdq. j 
K,=:j{Zzy- Yzl)dq; K, =^ j {Xz l - Zz x) dq ; ...(17) 
Kz=j{YzX-Xzy)dq . 
l étant la longueur du cylindre. 
