D^UN cmNDRE ELASTIQUE ETC. 
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couple suivant les axes y et z sont donnés ainsi que 
l'a fait voir M. Kirchhoff, par les expressions 
où p, g, r ont la signification indiquée ci-dessus, tandis que 
0= jfdxdij, l'intégration étant prise sur toute Tétendue de 
la section. Dans cette intégrale, / est le potentiel des forces 
élastiques. Les équations différentielles du mouvement d'un 
corps autour d'un point fixe et les équations de l'équilibre 
d'un mince fil élastique sont donc de forme sembable, si à 
l'élément de temps on substitue l'élément ds. Cette concor- 
dance sera examinée encore un peu plus en détail pour le cas 
où l'axe du fil est perpendiculaire à un plan cristallogra- 
phique de symétrie. 
5. La fonction G, dont dépend la détermination de l'équi- 
libre du barreau, peut, dans l'hypothèse en question, être 
facilement déduite des calculs exposés au § 1. Par ce qui a 
été dit, au paragraphe précédent, concernant les composantes 
du couple des pressions suivant les axes x, y et z, et à l'aide 
équations (18)^, on trouve: 
En comparant les équations (25) avec éq. (21) on voit que : 
^33. . ^33. . . _ , . ^44 + 
p = _^-a,; q:= 
D ' D ' ' D 
Par substitution, on apprend à connaître la fonction G pour 
chaque section du fil,^ la fonction étant déterminée à 
l'aide des équations données au § 1. Dans tous les cas, on a: 
^-~=: Ap, '^~^'= Bq, ^z=z Cr, où ^, et C dépendent de 
la forme et des coefiicients d'élasticité du fil. On obtient donc : 
G = i {Ap'' Bq' -\- Cr'') (26) 
