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W. C. L. VAN SCHAIK. SUR LA 
ici le magnétisme), laquelle perturbation modifie à son tour 
le mouvement lumineux" lui-même ' ). La preuve, que Maxwell 
a réellement en vue des forces magnétiques transversales, 
ressort de chacune des deux formes de la théorie. 
Dans le Philosophical Magazine (vol. 23, 1862), par exemple, 
les équations du mouvement lumineux sous l'influence mag- 
nétique reçoivent la forme 
df" ' dz^ dz dt 
d'^Tj , d'^rj d du 
dt^ ^d^ ~^ d^dt' 
où z est la direction dans laquelle la lumière se propage, 
et où k^, k^, c désignent certaines constantes. Les compo- 
santes de la force magnétique, suivant les trois directions 
principales, sont proportionnelles à «, (:? et /. 
De ces équations, qui renferment les composantes « et (î, 
se déduisent ensuite les formules connues 
df" • dz^ dz'^dt 
dh^k^d^^cy ^ 
dt^ ~" dz^ ^ dz-'dt ' 
où cy est proportionnel à la force magnétique dirigée suivant 
Taxe des z. 
Il me semble que les composantes magnétiques, qui d'après 
la théorie de Maxwell sont propres au mouvement lumineux, 
ne peuvent développer les quantités d a et d |5 en l'absence 
d'une force magnétique donnée, puisque le plan de polarisation 
devrait alors éprouver aussi une rotation en dehors du champ 
magnétique. 
On pourrait se représenter la chose en supposant que les 
tourbillons [vortices) qui donnent lieu à la composante ma- 
gnétique /, et dont les axes sont dirigés suivant l'axe des z, 
1) Treatise on Electr. and Magn., edit. 1873, II, p. 409. 
ï) Ti^eatise on E. and Magn., art. 709, etc. 
