FORMULE DE MAXWELL ETC. 
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L'accélération devient donc 
' dt^ " dz^^ \dzHt ^ dzHt'' 1.2 dzHt^)' 
C'est l'équation de Maxwell, plus une partie qui dépend 
de At. Le terme en -^^^^2 P^^^ tout d'abord être omis, comme 
indiquant une différentiation d'ordre pair par rapport au 
temps. On sait que de pareils termes n'exercent aucune espèce 
d'influence sur la rotation du plan de polarisation; Airy en 
avait déjà fait la remarque '). Nous admettons que la quan- 
tité est très petite par rapport à la période; en la prenant 
comme différentielle, nous obtiendrons des équations intégrales 
qui seront d'autant plus exactes que la différence aura été 
supposée plus petite. Ainsi, les équations finales donneront 
les termes importants du phénomène. La différentielle en 
question reste d'ailleurs constante lors de l'intégration par 
rapport au temps, — appelons-la h. 
En traitant de la même manière la quantité a, nous avons 
donc les deux équations: 
dt^ " dz^ '^\dz''dt 1.2 dz^dt'J 
dt^ dz'' \dzHt 1.2dzUPj' 
Pour en déduire la dispersion des plans de polarisation, on 
peut suivre la méthode indiquée par Verdet pour l'intégration 
des équations d'Airy Cette méthode est indépendante de 
toute forme particulière de la théorie de la dispersion diop- 
trique, pourvu qu'entre l'indice de réfraction et la longueur 
d'onde il existe une relation qui satisfasse aux observations. 
Les équations du mouvement lumineux sont, comme on 
sait, de la forme 
1) Phil^Magaz., 1846. 
2) Verdet, Notes et Mém., p. 258: et Ann. de Chim. et de Pnys.^ 
sér. 3, T. 69. 
