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W. C. L. VAN SCHAIK. SUR LA 
et .9^ =(^(r^) + m. t/;(s, r^), 
tandis que 
^ - y ^ - r ' 
r et l" étant les longueurs des ondes pour les deux rayons 
polarisés circulairement en sens opposé dans la matière trans- 
parente, et k' et k" représentant, par conséquent, les valeurs 
de k modifiées par l'influence magnétique. 
Le coefficient de la rotation, c'est-à-dire la différence de 
position du plan de polarisation pour chaque „particule 
d^éther" par rapport à la précédente, est très petit, de sorte 
que la rotation ne devient sensible qu'en raison du nombre 
excessif des „particules d'éther" placées à la suite les unes 
des autres. 
Puisque m est donc très petit, on peut poser k' — k -\- ^k 
et omettre, dans le développement, les puissances supérieures 
de A^. 
De cette manière, le phénomène magnético-optique de la 
rotation est considéré comme la résultante du phénomène 
optique ordinaire, caractérisé par l'équation = qp (A:^), (voir 
ci-dessus), et d'un phénomène accessoire, qui se manifeste sous 
l'action des forces magnétiques, et qui donne lieu à la quantité 
Après avoir substitué k' z=: k ^ à,k dans l'équation 
s-" =:q{k"^) — m.^){s,k'^) , 
on développe celle-ci suivant la série de Taylor, puis on en 
retranche l'équation s'^ — cp [k'^); on opère de même, avec 
k" = k — A k, sur l'autre équation, correspondante à la 
première 
Ou obtient ainsi: 
"~ '2kif>'{k^) ' 
A cette quantité doit évidemment être proportionnelle la 
rotation électromagnétique (g). D'abord, en effet, on a 
• ) L'un des rayons circulaires est accéléré, l'autre retardé, raison pour 
laquelle, si k' = k-\- A k, on a par contre k" =. k - A k. 
