FORMULE DE MAXWELL ETC. 
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querel lui attribue une erreur maximum de 0,030, tandis que 
pour F il évalue cette erreur à 0,018, valeur qui, pour les 
raisons indiquées ci-dessus, est trop faible. Cela nous fait 
présumer que l'erreur maximum pour la raie G, dans ces 
mesures, peut facilement atteindre 0,060 à 0,80. En outre, 
cette présomption est plus ou moins confirmée par la cir- 
constance que les rotations données pour G et h s'écartent 
évidemment un peu trop, comme il est facile de s'en assurer, 
de la courbe qui représente les observations . faites sur les 
autres raies. Les données relatives à. G et à. h sont certaine- 
ment trop fortes. Aussi n'en avons-nous tenu aucun compte 
dans notre calcul. Moyennant cette exclusion, nous obtenons, 
pour la dispersion dans le chlorure de titane, le tableau 
suivant : 
log h = 6,38926 
Calculé. Différence. 
a = 1,91229 
Observé. 
C 0,637 0,645 —0,008 
D 1,000 1,000 0 
E 1,590 1,603 —0,013 
h 1,730 1,745 —0,015 
F 2,271 2,286 —0,015 
Ici encore, la différence des deux valeurs, observée et cal- 
culée, est plus petite que l'erreur de l'observation. En général, 
du reste, les observations donnent plutôt un résultat un peu 
trop fort que trop faible, ce qui est le cas surtout pour les 
rayons voisins des limites visibles du spectre ou tombant dans 
ses parties obscures. 
Les observations que nous avons faites sur la dispersion 
électromagnétique s'étendent aussi aux rayons ultra-violets. 
Voici la série à laquelle nous avons été conduit >): 
Rotation électromagnétique dans le verre à glace de Dollond. 
C D E h ' F G M N 
4°14' 5°18' 6°43' 6°59' 8°3' 10°34' 14°59' 16°30' 
0,630 0,789 1,000 1,040 1,199 1,573 2,231 2,457 
) Arch. néerl., 1882, p. 373. 
