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W. c. L. VAN SCHAIK. SUR LA 
Dans ce cas encore, la nécessité ne se fait donc pas sentir 
d'adopter la formule proposée, d'autant plus qu'elle ne repose, 
t autant que l'on sache, sur aucune base théorique. 
Il est vrai que, dans les Ann. de Chim. et de Phys. de 1881, 
M. Becquerel fait remarquer que la première des deux ex- 
pressions citées peut aussi s'écrire 
où le numérateur représente l'entraînement relatif del'éther, 
tandis que le dénominateur est le carré de la longueur d'onde 
dans la matière transparente; cette remarque se trouve re- 
produite, sous une forme un peu différente, dans les Ann. de 
Chim. et de Phys. de 1885. Mais les quantités en question ne 
sont reliées entre elles par aucune théorie mécanique claire- 
ment énoncée. Nous ne comprenons pas non plus quel serait 
alors le sens théorique de la formule qui, suivant M. Becquerel, 
exprime la dispersion négative, et dans laquelle entre la 
quatrième puissance de la longueur d'onde. 
Il convient d'ailleurs d'y réfléchir à deux fois avant d'in- 
voquer un „ entraînement" que l'éther subirait, dans un rayon 
polarisé circulairement, par suite des mouvements giratoires 
qui peuvent avoir lieu dans le champ magnétique ; on risque 
en eflfet, d'entrer en conflit avec les conditions mécaniques 
du 'problème. 
Quelque théorie qu'on adopte pour la rotation du plan de 
polarisation, — soit qu'on ait en vue le phénomène magnétique, 
ou celui qui est produit par une substance „ active", — toujours 
il faudra reconnaître ce théorème, que la direction des forces, 
qui dans ces cas modifient le mouvement lumineux, est néces- 
sairement perpendiculaire à celle de ce mouvement lui-même. 
De ce théorème connu, j'ai donné antérieurement une dé- 
monstration très simple Elle est fondée sur les propriétés 
1) Arch néerl., 1883, p. 86, 90, 98. — Dans cette démonstration ilaété 
fait usage du parallélogramme des accélérations. Or, on sait que cette 
