196 
H.  A.  LORENTZ  SUR  LES  MOUVEMENTS  QUI  SE 
nenfc  égaux  ou  supérieurs  à ceux  qu’on  avait  conservés.  La 
considération  des  équations  du  mouvement  apprend  en  effet 
que,  du  moment  où  il  faut  tenir  compte  du  frottement  interne 
et  de  la  conductibilité  thermique  des  gaz , de  petites  vitesses , 
par  exemple  de  1 mm.  par  seconde,  ne  peuvent  plus  être 
traitées  comme  infiniment  petites.  Or  si  l’on  a recours  aux 
équations  obtenues  pour  un  dérangement  infiniment  petit  de 
l’état  d’équilibre,  pour  apprécier  les  vitesses  qui  se  produisent 
dans  les  courants  dus  à la  chaleur,  on  reconnaît  que , même  en 
cas  de  très  faibles  différences  de  température,  ces  vitesses  sont 
déjà  beaucoup  trop  grandes  pour  qu’on  pùisse  les  regarder 
comme  infiniment  petites. 
A la  page  12  du  Mémoire  ci-dessus  cité,  les  équations  du 
mouvement  des  gaz  ont  d’abord  été  établies  sous  la  forme 
générale  suivante  : 
d{Nu)  d {N y)  D {Nw)  D N __  ^ 
N 
N 
d IfJ 
1 
OP 
X 
\ 
0 Q 
d X 
-r 
Zx  + 
dy 
0 ip 
r 
D Q 
d P 
y 
d y 
-h 
dx 
Zy 
0 Z 
Q 
? 2: 
0 t 
~0, 
-,  H-  “t; — “H 
d Z d X d y d Z 
d P d 
Z 
Z t 
[Niv) 
= 0, 
dt 
- ^ 0,  1 
m N 
/ d ifj  d \fj  d ip\  0 /S'^  d 
( 'if'  T + ^ + 'ff^  ^ “ j -f-  -\- 
\ dx  d y d Z P d X d y 
ds^  d R 
li  + 17  = ® 
(a, 
(i.) 
(Cj) 
Dans  ces  équations,  a?,  2 représentent  les  coordonnées 
d’un  point  dans  l’espace,  t le  temps  , les  accélé- 
d X ? y d Z 
