PRODUISEiNT  DANS  UNE  MASSE  GAZEUSE,  ETC. 
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On  a alors 
P zz:  ^ Z)  â/q  (1  -H  iî  -1“  A;)  — 2 p r—  -t-  | iT,  etc.  . . , (6) 
•V  O oc 
R-=i\  D 6'-  j [Aq  -f-  2 0-  (/iy)]  + 
+ [h,-h2  0{h,)]s^h,[l  -i-2&'{h,)\k\^pK..  (8) 
*-  D w[|  Ay  -t-  2 0-  (Ao)J—  ^ , etc (9) 
où  P,  y a doivent  être  regardés  comme  des  constantes. 
En  substituant  ces  valeurs  dans  les  équations  du  mouvement, 
on  obtient,  si  l’on  introduit  en  outre  l’hypothèse  que  l’état  du 
gaz  est  devenu  stationnaire, 
K -f-  c w zz  0... (-^2) 
0 , d K \ 
I ^ ^0  {s -i- k)]  — f^Au  — i P zz  0,  j 
^ ^ ^ ( , r.  s 
^ ^ ^ A t;  I jn  ^ ^ — 0,  . . (i?^) 
0 d K ] 
I ^ [e-  (i>*  H-  A:)]  ~ A to  — • {.i  — —g  De^^sz=zO,  ' 
g D w - h Q A k — 0 ( (7^  ) 
c 
§ 7.  Nous  supposerons  le  gaz  entièrement  compris  entre 
deux  surfaces  et  <S.,,  et  nous  admettrons  que  les  expressions 
du  § 5 se  rapportent  à l’état  d’équilibre  du  gaz  lorsque  les 
deux  surfaces  ont  la  même  température  Ty,  correspondant  àùy. 
Représentons-nous  l’état  de  perturbation,  dont  il  a été  ques- 
tion au  § 6 , comme  dû  à ce  que  la  surface  est  constamment 
maintenue  à une  température  Ty  (1  -h  ^),  qui  diffère  infiniment 
peu  de  la  température  primitive.  Il  faut  alors  déterminer  w, 
