PRODUISENT  DANS  UNE  MASSE  GAZEUSE,  ETC. 
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précédent,  la  valeur  de  la  vitesse  D en  un  point  situé  dans 
le  plan  horizontal  passant  par  le  centre  de  la  boule,  à une 
distance  de  1 cm.  de  ce  centre.  En  prenant,  pour  simplifier, 
zz:0,5  et  =3,  je  trouve  approximativement 
D z=  0,04 
et  par  conséquent,  dans  le  cas  où  Pair  a (à  0®)  une  tension  de 
1 atmosphère 
Pour  q — 
100’ 
w ^ D z=z  300  q. 
valeur  correspondant  à une  différence  de  tem- 
pérature de  2^,73,  cette  vitesse  serait  de  3 cm.  par  seconde. 
Au  point  choisi  pour  ce  calcul,  la  vitesse  est  plus  grande 
qu’en  la  . plupart  des  autres  points  ; mais  on  n’en  peut  pas 
moins  conclure  du  résultat  que,  déjà  pour  des  différences  de 
température  de  quelques  degrés,  il  peut  se  produire  des  vitesses 
dépassant  1 cm.  par  seconde. 
§ 16.  Dans  les  problèmes  où  le  frottement  interne  et  la  con- 
ductibilité calorifique  n’entrent  pas  en  jeu,  par  exemple,  lorsqu’il 
s’agit  du  mouvement  du  son  dans  un  espace  de  grandes  dimen- 
sions, on  peut,  sans  inconvénient,  regarder  de  pareilles  vitesses 
comme  infiniment  petites.  Mais  cela  n’est  plus  permis  dès  que, 
comme  ici , tout  dépend  du  frottement  interne  et  de  la  conduc- 
tibilité. Pour  s’en  assurer , on  n’a  qu’à  comparer  les  termes 
négligés  au  § 6 avec  ceux  que  nous  avons  conservés. 
Considérons,  par  exemple,  la  quantité  ayant  rapport  à 
la  différence  des  quantités  de  chaleur  qui  passent  dans  les  deux 
sens,  par  unité  de  temps,  à travers  un  plan  perpendiculaire  à 
l’axe  des  x.  Dans  l'expression  complète  de  entrent  le  terme 
1 Q ^ [7  ^ ^ d"  (^)]j 
relatif  à la  convection  de  la  chaleur,  et  le  terme 
X 0 à 
e D ic’ 
