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H.  A.  LORENTZ.  SUR  LES  MOUVEMENTS  QUI  SE 
qui  se  rapporte  à la  conductibilité.  Après  avoir  posé  h = 
Uq  (1  + ^•),  nous  avons  négligé  le  terme 
\ D U. 
(pour  simplifier  nous  ne  tenons  pas  compte  de  & (h)  ) et  par 
suite  la  convection  proprement  dite;  le  terme 
^ h Q D À/ 
e d x' 
au  contraire,  a été  conservé. 
Comparons  ces  deux  termes.  Si  quelque  part  dans  l’espace 
rempli  de  gaz  on  a A:  = 0,  et  que  l soit  une  ligne  du  même  ordroi 
' 0 k 
que  les  dimensions  de  cet  espace,  k est  de  l’ordre  l — , et  par 
D X 
conséquent  le  rapport  des  deux  termes  précités  est  de  l’ordre 
D ule 
Si  l’on  veut  que  le  premier  terme  ne  dépasse  pas  le  dixième 
du  second,  il  faudra,  donc,  approximativement,  qu’on  ait 
U < 
ou 
U < 
lODle 
A Tq 
10  Dl  h, 
Pour  l’air  à la  pression  atmosphérique  et  à Oq  C,  cette  inégalité 
devient,  si  l’on  pose  Izzz.  5 cm., 
U < 0,004  cm.  par  sec. 
On  voit  donc  que  des  vitesses  réellement  petites,  inférieures 
de  beaucoup  à celles  qui  se  produisent  à la  suite  de  différences 
de  température  de  quelques  degrés , ne  peuvent  plus  être 
regardées  comme  infiniment  petites. 
D’après  ce  résultat  il  est  très  possible  que,  même  dans 
le  cas  des  vibrations  sonores,  provenant  par  exemple  d’un  dia- 
