PERSION  ÉLECTROMAGNÉTIQUE  SUR  UN  SPECTRE  , ETC.  383 
détourné  la  lunette,  soit  aussi  brillant  que  possible,  et  le  spectre 
extraordinaire  éteint.  Cela  obtenu,  on  ne  touche  plus  à l’analyseur. 
Ensuite  on  met  en  place  la  lentille  collimatrice,  qui  est  taillée 
suivant  son  axe  optique.  Elle  donne  sur  l’écran  deux  images 
du  spectre,  qui  se  recouvrent  en  partie,  mais  sont  faciles  à 
distinguer  l’une  de  l’autre.  On  tourne  alors  la  lentille  autour 
de  l’axe  de  la  lunette,  en  faisant  mouvoir  sa  monture  sur  le 
filet  de  vis,  jusqu’à  ce  que  l’une  des  images  soit  éteinte.  A 
partir  de  ce  moment , la  lentille  collimatrice  conserve  sa  position. 
Le  polariseur  peut  alors  être  remis  en  place,  et  l’appareil 
est  prêt  à fonctionner. 
Immédiatement  au-dessus  des  substances  placées  entre  les 
pôles  magnétiques  se  trouvait  le  réservoir  d’un  thermomètre, 
qui  faisait  par  conséquent  connaître  très  approximativement  la 
, température  à laquelle  l’expérience  avait  lieu.  On  sait,  du  reste, 
que  la  température  ne  constitue  qu’un  facteur  très  insignifiant 
dans  la.  rotation  électromagnétique,  à tel  point  que  plusieurs 
observateurs  (Lüdtge,  Bichat)  ont  cru  pouvoir  conclure  que  la 
rotation  diminue  tant  soit  peu  lorsque  la  température  s’élève, 
tandis  que  d’autres  (Matteucci,  Joubert)  admettent  dans  ce  cas 
une  légère  augmentation.  En  examinant  les  chiffres  donnés  par 
ces  auteurs,  on  reconnaît  effectivement  qu’une  différence  de  tem- 
pérature, même  de  10°,  ne  produisait  dans  la  rotation  qu’une 
différence  inférieure  de  beaucoup  à l’erreur  de  l’observation. 
Durant  les  expériences , on  notait  itérativement  la  position  de 
l’image  de  l’échelle  dans  le  miroir  de  l’aimant  suspendu,  tant 
lorsque  le  circuit  était  fermé  que  lorsqu’il  était  ouvert  •). 
*)  En  introduisant  une  résistance  dans  le  circuit,  on  peut  faire  qu’il  en 
résulte,  dans  la  déviation  de  l’image  de  l’échelle,  une  différence  un  peu 
plus  grande  que  celle  à laquelle  peuvent  donner  lieu  les  variations  du  cou- 
rant lui-même.  Soit  m la  déviation,  et  la  différence  produite  par  la 
résistance.  Si  alors  on  a trouvé  , pour  une  certaine  raie  de  Fraunhofer, 
d’abord  une  rotation  — q et  plus  tard  une  différence  de  rotation  = A v ? 
on  peut  aisément  vérifier  si  entre  ces  limites  aussi,  il 
m (J 
est  satisfait  à une  pareille  relation.  Dans  ce  cas,  les  observations  rela- 
tives aux  autres  raies  se  laissent  ramener,  par  un  calcul  simple,  à des 
observations  pour  une  même  force  magnétique. 
