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J. D. VAN DER WAALS. 
OU bien 
où 
Nous pouvons en éliminer x^, au moyen de l'équation 
\dx^J F,T \dx^) v^T 
qui peut s'écrire 
■^2 _ ^, / 
OU 
1 — V 1—^1/ 
en posant 1 fd{ixi\ 
IdÏÏrKjV'Jpi' 
La pression devient ainsi: 
p = MRT{l —x^)e^^ -{-MRTx^e^^ 
en représentant par K2 l'exposant 
T,ir(-.-<'-')(-/i,0,,)-'^ 
La valeur de la pression, se trouvant ainsi exprimée en 
(la composition de la phase liquide) consiste donc en deux 
parties, qui se déduisent naturellement l'une de l'autre en 
remplaçant x^ par 1 — x^ et inversement. 
Nous pouvons considérer la première partie, c'est-à-dire 
MET {\ — x^)e^i, comme étant formée par les molécules de j 
la première substance, et la deuxième partie, savoir MRTx^ e^i, 
comme celle résultant des molécules de la seconde substance. 
A ce point de vue, la pression totale pourra être regardée ' 
comme étant la somme des tensions partielles. 
Si l'on fait a?, = 0, on obtiendra 
p,=:MBTe^' 
