110 J. D. VAN DER WAALS. 
on peut écrire: 
~2f dx\ ^^^ydxdij^y dy^ \ 
et ramener la formule (9) à la forme suivante : 
1 X 
§ 10. Supposons pour le moment que a, |5 et / soient zéro, 
c'est-à-dire que ce soit uniquement la dissociation qui entre en 
jeu, nous aurons: 
1 — x 
d'p 1 1 — X dy 
p^dx l-hy {1 -\- y)"^ d X 
et 
1 d'' p 2 dy 2{1 — x) /dy 
p^dx'^'^ [\+yydx (1 4- ^) 
\ — x d"^ y 
1 + ?/ Jx^ ' 
La deuxième équation nous apprend que ~ ^ J~ 
toujours positif, et que par conséquent la pression diminue, à 
mesure que x augmente. La valeur, pour x =: 0, est égale à 2, 
^ . ^ dy c 
parce que, pour x :=zO, on a aussi ?/ = 0 et que ^ zz: ^r;p^;~ 
pour = 0, est égal à l'unité. 
Ces résultats sont conformes à l'expérience, au moins ils ne 
lui sont point contraires. 
d'^y 
La troisième équation conduit à la conclusion que, 
d^p 
étant négatif, ^ sera positif, que, par conséquent, la 
courbe se trouve toujours au-dessus de sa tangente. De l'ex- 
trémité de p, on ne peut donc mener d'autre tangente à la 
courbe, que celle à l'origine même. Pour ^ ? il n'existera 
p, X 
donc ni maximum ni minimum, et c'est là ce qui est, com- 
