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J. D. VAN DER WAALS. 
Nous pouvons remplacer 
et négliger comme insensibles, 
1_ V^.f -J^ 
MRT dx MRT\dx Jprdx 
ce qui donne 
ldp_l {l~x) /c^VA 
'pdx~^x'^MET\dx'' )pT 
ou 
x{i—x 
MRT 
^ \dx^) 
pT 
(1) 
Si la loi de Henry était parfaitement exacte, on aurait 
- -T^ — 1 et par suite ( ~~ j = 0. La loi ne peut donc être 
considérée que comme une première approximation. Ainsi 
que nous l'avons déjà remarqué au § 4 on ne saurait con- 
clure de — 1 que p—jp^ x. La relation p z=z kp^ x sa- 
tisfait à la même équation, k étant une constante arbitraire, 
qui ne serait nécessairement à peu près égal à l'unité que 
lorsque 
a pour limite zéro. Or, la figure 1 , § 4, montre que, en général, 
il n'en est par ainsi. Au contraire, dans les phénomènes qui 
appartiennent à la loi de Henry, la valeur de cette fonc- 
tion est très grande ; seulement elle varie peu avec x. La 
courbe ^ ressemble près de l'origine à une droite. On ne peut 
donc trouver dans les expériences, se rapportant à la loi de 
Henry, le moyen de déterminer le poids moléculaire. 
Si nous posons 
