MESURES CONCERNANT LA SURFACE, ETC. 389 
plus dense, mais une phase à volume plus grand, dont la 
quantité augmentera, atteindra un maximum, puis diminuera 
jusqu'à disparaître. On pourrait appeler ce mode de conden- 
sation: condensation rétrograde de la seconde espèce. La figure B 
représente le cas de transition où. les points P et C se sont 
unis en un point critique, avec la même signification que chez 
les corps simples. 
Ces cas n'ont pas été réalisés jusqu'à ce jour. 
Ce ne sont donc pas seulement les lois connues (de Ko no- 
walow, etc.) qu'on peut déduire des propriétés de la surface 
ijj de M. van der Waals, mais aussi des phénomènes 
nouveaux, qu'on ne pourrait avoir prévu sans la connaître. 
C'est aussi en étudiant cette surface, qu'on trouve quelques 
erreurs dans un mémoire de M. Blumcke dans lequel 
cet auteur construit la surface p v x. Ainsi la forme de la 
surface théorique, qui figure dans ce mémoire, est plus com- 
pliquée qu'il n'est nécessaire, parce qu'on fait usage d'une 
ligne isothermique très compliquée, à un degré supérieur à 
trois 2), tandis que la théorie de M. van der Waals nous 
montre, que son équation d'état du troisième degré suffit 
déjà pour tous les cas, traités par M. Blumcke. Aussi 
a-t-on supposé, que la pression d'un mélange gazeux, au mo- 
ment où la deuxième phase liquide commence à se montrer, 
doit être la pression de la vapeur saturée de la deuxième sub- 
stance ^) ce qui n'est pas exact non plus. On n'a pas ici tenu 
compte de la présence de l'autre substance. 
48. De ce qui a été dit plus haut concernant la signification 
de la température critique des mélanges, il ressort que pour 
celle-ci la relation ordinaire entre grandeurs critiques et con- 
stantes n'existe pas Un mode de calcul des grandeurs 
1) Zeitschr. Phys. Ghem. VI, 153 et VIII, 554. 
2) l. c. VI 159, 160. VIII 556. 
3) l. c. VIII 558. 
V. d. Waals, L c, p. 56. 
