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TH. W. ENGELMANN. 
Si les variations A J, et aJj) signes contraires, doivent 
être en même temps d'égale grandeur, on n'a qu'à faire 
r^ =r^. On a alors: 
A/, = — A =/.... , (5) 
5 II arrive souvent que les circuits 1 et 2 communiquent 
encore par quelque conducteur. C'est ce qui a lieu, par 
exemple, lorsque les courants 1 et 2 traversent des parties 
différentes d'un même conducteur, comme il arrive dans des 
expériences sur l'excitation simultanée de divers endroits 
d'un même appareil neuro-musculaire, ou bien dans la po- 
larisation ou dans l'excitation électrique de quelque partie 
du corps avec dérivation simultanée de ses courants propres. 
Ici il importe surtout de savoir dans quelles conditions le 
conducteur 3, — nous le désignerons xîomme conducteur 
de communication, — n'est pas parcouru par un courant 
tandis que des courants passent par 1 et 4. ^) 
Désignons, dans la 
figure 2, par le chiffre 
1 la partie a ^, c, les 
parties: aE^d par 2, 
cd par 3, ch par 4, dh 
par 5, les résistances 
et les intensités des 
courants, respective- 
ment, parr,,r2,...r5. 
Fig. 2. 
1 ) " 2 ) 
J-; alors on a, ah étant ouvert, 
(r,+r^){r^+r^)+(r,+r^)r^ + (r,+r^)r, 
(6) 
Lorsque ah est fermé, les théorèmes de Kirchhoff 
donnent: 
(7) 
1) On n'a pas besoin d'avoir égard aux courants qui pourraient passer 
par 3, par suite d'électrotonus ou de polarisation dite nucléaire. 
