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J. BOSSCHA. 
Cela posé, les équations de Kirchhoff pourront s'écrire 
comme il suit: 
il — — — • • • • — (et) 
^ (b) 
i,r, — inrn = e, — 
et l'intensité se calculera en prenant la somme des équa- 
tions (b) après avoir divisé la première par r^, la deuxième 
par 7*3, et ainsi de suite. En ayant égard à l'équation (a) on 
obtient ainsi: 
ilh _u ô — ^1 ~ ^2 , ^2 — ^3 , , gj — 
ou 
i z=: ^ ( ^^ — ^' I ^' ~ j . . . I ^1 — 
En raison de la symétrie du système, on aura de même 
pour l'intensité ip dans un conducteur d'ordre p : 
Rf ep — 6, e p — e^ Sp—Cp- ^ ep-ep+j 
— — V ' ' ' 
■ --•^^) (') 
Comme le terme — ^ ^ qui manque est nul, nous pour- 
rons représenter l'intensité dans un conducteur quelconque 
par la formule: 
■'=r>(^-) « 
où la sommation doit s'étendre depuis e = e^ et r = r, 
jusqu'à 6 = e» et r = Vn. 
Les formules (c) ou (d) ont l'avantage de se prêter à un 
calcul facile, quel que soit le nombre des conducteurs. 
5. Il est clair que, les intensités i^, i^j . , . . in, et par 
suite aussi i,, étant données, on pourra toujours, avec des va- 
leurs y, , r^. 7-3 . . . /■« arbitrairement choisies, déterminer e^ — ej, 
