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W. C. L. VAN SCHAIK. SUR LA ROTATION 
au point i¥, ce point définira par son mouvement les balan- 
cements de chacun des disques. 
Un quatrième modèle peut être construit , par exemple , de 
la manière suivante. Imaginons que le milieu dans lequel le 
mouvement lumineux se propage exécute des rotations locales 
autour de droites parallèles à Taxe des y. Le sens et la vitesse 
de ces mouvements, que nous supposerons périodiques, peuvent 
être représentés par la direction et la longueur d'axes pris sui- 
vant les axes de rotation (axes de Poinsot). L'ordonnée rj de 
l'extrémité M d'un tel axe a, en des points différents de la 
direction de propagation, des valeurs différentes, et elle varie 
avec la vitesse et le sens de la rotation. Ces rotations ne peu- 
vent jamais être annulées ni diminuées par le concours d'autres 
rotations semblables s'accomplissant autour de droites parallèles 
à l'axe des x. Et, en pareil cas, l'extrémité M de l'axe de 
la rotation résultante détermine toujours par son mouvement 
ondulatoire le mouvement de rotation du milieu. 
De cette façon, on pourrait construire encore une foule d'autres 
modèles, présentant tous un mécanisme qui par son mouvement 
satisferait aux phénomènes optiques. Même après les travaux 
de Young, d'Arago, de Fresnel, on n'est donc pas autorisé à 
choisir un de ces modèles de préférence aux autres. 
Mais , dans tous ces exemples , le mouvement du mécanisme 
se laisse définir par un point iY , dont le mouvement transversal , 
pour une lumière homogène, à un endroit déterminé du milieu, 
est donné par les équations ci-dessus (1). 
Ces équations exigent d'ailleurs nécessairement qu'on ait 
^,=-a| et (2), 
a étant une constante. 
Or ces formes indiquent que l'accélération éprouvée par M 
doit être proportionnelle au déplacement de ce point. Tel est 
aussi le caractère de l'accélération qui se manifeste dans les 
mouvements dus à l'élasticité. Que, d'après cela, on appelle le 
