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W. C. L. VAN SCHAIK. SUR LA. ROTATION 
Si nous plaçons maintenant dans le plan yz^ sur l'axe lon- 
gitudinal de la tige, un certain point M, dont le lieu est déter- 
miné de telle sorte que son ordonnée rj soit égale à la quantité 
q et qu'on ait donc aussi 
. 2nt 
y=zcsin , 
le mouvement propre de ce point M définira en même temps 
le mouvement des fluides électriques dans la tige. La valeur 
de rj indique en outre le degré de la „ polarisation" électrique. 
Tout ce qui vient d'être dit s'applique aussi au cas où l'on 
admettrait un seul fluide électrique, par exemple, le positif. 
On aurait alors n z= 0 et î]:=q=p. 
Si nous étendons ces considérations aux mouvements vibra- 
toires de l'éther , censés constituer l'essence de la lumière , nous 
retrouvons dans ce point M la „molécule d'éther" de la théorie 
ordinaire. Ce point M peut avoir, en général, les coordonnées 
I et 7;, qui sont alors proportionnelles aux composantes de la 
polarisation diélectrique (les quantités f'et g du chapitre XX 
du Treatise on Electr. and Magn, de Maxwell) ; il représentera 
la particule électrique unique dans la théorie d'un seul fluide, 
telle que celle de M. Edlund. 
Rappelons , encore une fois , que le modèle ci-dessus utilisé 
n'était qu'un moyen artificiel de venir en aide à l'intelligence; 
les variations successives de la polarisation diélectrique peuvent 
être décrites directement comme un phénomène d'influence élec- 
trique ou d'élasticité de l'éther. 
La fig. 7 représente un modèle analogue; il diffère seulement 
du précédent en ce que la tige de la fig. 6 est remplacée par 
un anneau métallique, perpendiculaire à l'axe des z et ayant 
son centre sur cette droite. Ici encore, quand l'arc tourne, les 
deux électricités montent et descendent, et cela dans chacune 
des deux moitiés de l'anneau, à droite et à gauche de la ver- 
ticale qui passe par son centre. Le phénomène résultant est de 
nouveau un mouvement équivalant à celui d'un rayon lumineux 
