80 
W. C. L. VAN SCHÀIK. SUR LA ROTATION 
lumière , se meuvent , par exemple , suivant la direction de l'axe 
des il se développe en même temps, suivant l'axe des 
des forces magnétiques, de nature telle que ces forces sont le 
plus grandes là où les déplacements électriques atteignent leurs 
maxima. L'une et l'autre grandeur sont représentées, dans le 
cas d'un rayon simple à polarisation rectiligne, par les sinu- 
soïdes de la fig. 9 (fig. 66 de la 1ère édition du Traité de Max- 
well, fig. 65 de la édit.) i) 
Ce résultat a été obtenu par l'application des équations connues 
dy d^ 
4 TT w = 1— -7— 
d y d z \ 
4,, = lf ....(3) 
d Z d xi 
d^ da\ 
4 nw =5— — 3— I 
a X a y ^ 
où IV désignent les composantes du courant, a, / 
celles des forces magnétiques. On peut déduire ces équations 
en exprimant le travail exécuté lorsqu'un point magnétique est 
promené autour du circuit électrique {Treatise on Electr. and 
Magn.^ art. 491, 498, 607). Le calcul de ce travail, qui est 
proportionnel à l'intensité du courant, se fonde sur les faits 
observés avec des courants fermés, ou, du moins, avec des 
courants excités dans des conducteurs. 
^) Treatise on Electr. and. Mag7i., art. 790 et 791. Si la sinusoïde dans 
le plan x z représente graphiquement la force magnétique a dans cette 
direction , il est clair que la sinusoïde dans le plan y z ne peut pas repré- 
senter la quantité G (moment électrocinétique) qui entre dans les équa- 
d G 
tions de mouvement de Maxwell : car on a a = ; — , et par conséquent 
d z 
a et — — - atteignent leurs maxima au même point. La sinusoïde qui re- 
présenterait G diffère d'un quart de longueur d'onde, en phase, de celle 
qui représente ici g ou »? : aussi bien , en général , les équations en F et 
G définissent l'état existant un quart de longueur d'onde plus loin que 
celui ex})rimé par les équations ordinaires en c et 7. 
