ÉLECTROMAGNÉTIQUE DU PLAN DE POLARISATION. 87 
grande, de sorte que les diamètres ne soient plus exactement 
dans le rapport de 2 à 1 , le point B décrira l'hypotrochoïde. 
Cet instrument peut donc servir à illustrer l'hypothèse de Fres- 
nel; et l'amplitude 4 a du mouvement résultant, laquelle est 
égale à deux fois l'amplitude d'un des mouvements circulaires , 
rend bien compte de l'accroissement d'intensité lumineuse qui 
résulte de la combinaison des deux rayons circulaires de sens 
opposé et d'intensité égale. 
Si la description qui vient d'être donnée de la rotation du 
plan de polarisation est exacte, il faut qu'en chaque point du 
rayon lumineux, composé de ces deux rayons circulaires, les 
particules d'éther parcourent de semblables hypotrochoïdes. Nous 
devons donc nous attendre alors, non seulement à ce que la 
lumière ne reste pas polarisée tout à fait rectilignement , mais, 
en outre, à ce que le plan qu'on pourrait appeler ici „plan de 
polarisation" continue à tourner sans interruption , puisque 
la particule s'engage chaque fois sur une autre feuille de la 
courbe. 
L'expérience montre toutefois que le plan de polarisation , 
une fois „ tourné" (c'est-à-dire, une fois tordu en surface héli- 
coïdale) demeure stationnaire comme tel; et nous n'avons pas non 
plus le droit d'admettre que la lumière polarisée rectilignement 
ne reste pas polarisée rectilignement. 
Si donc, d'après ce qui précède, nous sommes obligés d'ad- 
mettre que lorsque la modification magnétique de la lumière est 
accomplie, la durée de vibration doit être la même dans chacun 
des deux rayons polarisés circulairement , nous devrons chercher 
la cause de la différence entre la vitesse de propagation des 
deux rayons circulaires (différence qui a été reconnue directe- 
ment par M. H. Becquerel et par M. Cornu) dans une différence 
de longueur d'onde. La description du phénomène, telle que l'a 
présentée Maxwell, devra donc être abandonnée. 
Au lieu de l'hélice P de tout à l'heure, prenons-en donc une 
autre P', qui ait par exemple un pas un peu plus court , de 
manière à représenter un rayon d'une longueur d'onde plus 
