ÉLECTROMAGNÉTIQUE DU PLAN DE POLARISATION. 89 
et avec cette intervention, 
f=zE+cM (4) 
où c sera proportionnel à l'intensité du champ magnétique. 
C'est là le type général des équations différentielles du mouvement 
lumineux sous l'influence magnétique. Les équations de C.Neumann 
et de Maxwell, par exemple, diffèrent seulement par la forme 
qu'elles attribuent à la force M. Celles de Neumann ont la forme 
d^^ d^^ drj\ 
dT-='^d7--^'^Tt\ 
d^T}^ d^rj dj 
celles de Maxwell, la forme 
d'^Tj d^ i] d? J 
= A -;— 7 — m 
(5) 
df^" dz"^ dz^dt 
(6). 
Dans le mouvement lumineux circulaire, les particules doivent, 
pendant que s'opère le changement de la configuration du rayon , 
tomber sur une hélice d'un pas plus petit ou plus grand, parce 
que la longueur d'onde doit se modifier, de sorte qu'en même 
temps changent alors les distances angulaires des particules. 
Ce changement lui-même doit donc s'accompagner d'un chan- 
gement de la vitesse sur le cercle (par conséquent aussi, tempo- 
rairement, de la durée de révolution), tandis que plus tard, 
lorsque la longueur d'onde est suffisamment modifiée, cette 
vitesse reprend sa valeur antérieure^ ainsi que nous l'avons vu 
plus haut. Cela prouve que la force ilf , qui change la confi- 
guration, doit finalement être équilibrée par une force née de 
ce changement. En effet, l'intensité lumineuse est restée la 
même, et le rayon du cercle parcouru n'a donc pas varié non 
