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W. C. L. VAN SCHAIK. SUR LA ROTATION 
susdite , alors les valeurs des forces changent également. Si l'une 
des vitesses est augmentée autant que l'autre est diminuée , et si 
ces changements sont petits, l'une des forces, K par exemple, 
croîtra de la même quantité dont l'autre, K\ décroît Pre- 
nons donc (voir fig. 16, au point B") la force K peu plus 
grande, égale à et la force K' juste di' autant plus petite, 
égale à F' . Nous obtenons alors une résultante R' qui n'est 
plus située dans la direction Y Y'. La composante de B' suivant 
cette direction sera toutefois égale à la résultante R des forces 
égales K et K' considérées ci-dessus, ainsi qu'il ressort de la 
figure, où tout est bien défini et où F — Kz±K' — F. Mais il y 
a ici, en plus, une composante normale X, qui manifestement 
sera le plus grande lorsque B passera par le point 0. Elle est 
d'ailleurs proportionnelle au cosinus du temps, si la force R est 
proportionnelle au sinus de cette grandeur. Une pareille force, 
normale à la direction du mouvement , agit dans le cas en ques- 
tion, par suite de l'influence magnétique , sur la molécule d'éther, 
et fait tourner le plan de vibration ^). 
Ainsi qu'il résulte immédiatement de la différentiation de la formule 
K — — — — • D^i^s le phénomène qui nous occupe, la différence des vitesses 
en question est , sans aucun doute , particulièrement petite ; lorsque la 
rotation électromagnétique du plan de polarisation est forte, elle ne s'élève 
pourtant, pour chaque longueur d'onde, qu'à une couple de secondes, de 
sorte que les feuilles de l'hypotrochoïde dont il s'agit seront extrêmement 
étroites. Comme, d'après les observations de M. Cornu, la longueur d'onde 
d'un des deux rayons circulaires se trouve finalement réduite autant que 
celle de l'autre se trouve augmentée (lorsque la modification magnétique 
de la lumière est devenue constante), — nous aurons à considérer aussi 
des changements égaux et opposés des vitesses. 
*) La courbe en question est, par exemple, la trajectoire d'une lentille 
de pendule contenant un gyroscope en rotation rapide (Thomson et Tait, 
Natural Philosopïiy , art. 74). Les forces qui, par suite du changement 
de direction de l'axe du gyroscope, se développent dans le pendule, sont 
perpendiculaires à la direction de l'oscillation , et elles atteignent leur plus 
grande valeur là où la direction de l'axe change le plus fortement, par 
conséquent, lorsque le pendule passe par la position verticale. Une autre 
