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W. c. L. VAN SCHAIK. SUR LA ROTATION 
Des considérations qui précèdent, il ressort que les pressions 
latérales éprouvées par le fluide perpendiculairement au plan de 
vibration primitif sont le plus grandes aux points E\ E" 
des fig. 13 et 14, où elles agissent suivant la direction des x 
Ces forces, nées du mouvement lumineux, sont donc le plus 
grandes là où les courants primitivement donnés l ) <^an8 la 
direction des^ sont le plus intenses; tandis qu'elles sont nulles 
aux points S\ S'\ où ces courants s'annulent. 
En admettant donc que la force élastique, qui se développe 
localement dans la direction des soit proportionnelle à l'in- 
tensité de ces courants dirigés parallèlemement aux ^/ , on a 
^— i = Const. X ^ , 
dz^ dt 
d'où 
d^ fj _ d^ g 
Tt^'" ^ d z'' dt' 
pour la partie de l'accélération suivant la direction des cor- 
respondant à la force qui s'est développée dans la direction des x. 
Dans le cas ordinaire , on a 
d"^ t) ^ d^ f] 
quand on se borne à un seul des termes de Cauchy ; dans le 
cas présent, pour le phénomène magnético-optique , nous avons 
d'' V d'' rj d^^ 
j4. "i ^ — C 
dt^ ~ dz^ dz"" dt 
où C est proportionnel au magnétisme donné. 
^) A savoir, lorsque, sur une petite longueur du rayon , la direction de la 
vibration primitive est prise pour celle des ly. En cas de forte rotation , cette 
direction ne change que d'une couple de secondes sur la longueur d'une 
onde; or, le changement delà direction du mouvement, occasionné par un 
si faible changement dans la direction de la force perpendiculaire à ce 
mouvement, est ici évidemment une quantité d'ordre supérieur. 
