ÉLECTROMAGNÉTIQUE DU PLAN DE POLARISATION 101 
On peut donc arriver ainsi aux deux équations de mouvement 
df" dz^ dz^dt 
(7), 
^ _ , n_ ^ g \ 
df'~' dz'' dz^dtj 
d'où résulte, comme on sait une formule pour la dispersion 
électromagnétique : 
/ dn\ 
formule qui est bien celle de Maxwell. 
Si l'on veut expliquer d'une manière physique la rotation 
magnétique du plan de polarisation , ce qui nous paraît le plus 
simple est d'en chercher la cause dans ce que la lumière et la 
force magnétique donnée ont de commun. Or, après que Max- 
well a signalé les composantes magnétiques du mouvement lu- 
Voir Verdet, Ann. de Chim. et de Phys (3), t. LXIX. 
La théorie de Maxwell, qui a encore trouvé un grand appui dans les 
calculs de M. Rowland, ne répond pas suffisamment, comme l'a montré 
Verdet, à toutes les observations. Mais il serait possible d'indiquer dans 
cette théorie (qui repose sur l'hypothèse des vortices) un fondement pour 
rintroduction de coefficients différentiels supérieurs dans les équations (7), 
de sorte que celles-ci prendraient la forme 
— = A "^-^ 4- C 4- C — 
dt^ dz''^ [dz'dt'^ dz^dt') 
d dz^ [dz'dt dz^dt') 
et conduiraient, pour la rotation, à une formule à deux constantes: 
(dn\ ( a h\ 
où a et h doivent être déterminées par l'expérience. Cette formule satis- 
fait bien aux observations, ainsi que je l'ai fait voir dans mon Mémoire: 
De electromagnetische dispersie der polarisatie-vlakken van het Licht , 
Bréda, 1882, § 14. 
