DU CHAMP ÉLECTROMAGNÉTIQUE, ETC. 
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1 dP 
4 n dt 
1 d Q 
,= CQ+^K-j-^ (4) 
1 dR 
wz=z CR — 
4 TT dt 
Les premiers termes du second membre représentent , en vertu 
de la loi de Ohm, les courants électriques qui naissent dans le 
milieu plus ou moins conducteur; les seconds termes du second 
membre donnent les expressions correspondantes pour la pola- 
risation électrique qui se produit dans le milieu; ils désignent 
les „courants de déplacement" de Maxwell. 
Lorsque le milieu n'a pas de mouvement propre et qu'on 
néglige l'électricité libre du milieu, laquelle est sans influence 
sur les phénomènes dont il s'agit ici, les composantes P, Ç, 
sont dans une relation très simple avec les composantes F, (r, H. 
Nous avons, en effet, 
(5) 
p = 
dF 
~ dt 
ç = 
d G 
~ It' 
dH 
~ Tt 
par suite , les équations (4) donnent : 
d'' F dF 
— 4:71 fXU=Z ^ K-JJ^ 4tT fl C -jj 
d^ G dG 
— 4n fivziz^K -j^ -\- 4n fi C-jj (6) 
d^ H dH 
— ^4n^C-^ 
3o Pour le mouvement qui se produit, à la suite d'une per- 
turbation électrique, dans un champ électromagnétique possé- 
dant à la fois un pouvoir de polarisation K et l'aptitude à 
conduire les courants électriques, c'est-à-dire une conductibilité 
(7, les relations (3) et (6) fournissent maintenant les équations: 
15-^ 
— 4n ^10:=. ^ K —Tjr -\- 4n fA, C 
