DU CHAMP ÉLECTROMAGNÉTIQUE, ETC. 
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Telles sont, dans leur forme la plus simple, les équations du 
mouvement en question , pour le cas d'un milieu imparfaitement 
polarisant et conducteur, cas dont Maxwell ne s'est pas spéci- 
alement occupé dans sa théorie de la lumière et que nous vou- 
lons examiner ici de plus près. 
Si l'on difFérentie les équations (9) respectivement par rapport 
k X, 1/ et on trouve, après addition, que les variations de 
I sont déterminées par l'équation 
I dl 
ou, sous forme symbolique, 
/ d\dl 
^(4.OH-^^-)^^ = 0 (10) 
Il en résulte que , dans le cas où le milieu isole complète- 
d^I 
ment , c'est-à-dire où C = 0 , on a = 0 , par conséquent 
Iz=z A -\- Bt. S'il s'agit donc d'étudier la perturbation d'un 
milieu parfaitement isolant, laquelle, comme on le verra plus 
loin, est périodique^ on peut supprimer le terme contenant /; 
autrement dit, on peut admettre que les composantes G ^ H 
du moment électromagnétique satisfont à la condition 
d_F dG ^ë-^o 
dx dy ~^ ~d z 
Les équations (9) se transforment alors en 
d'' F 
dt^ 
d^ G 
~dt^ 
d'H 
= i'' A"" F 
z=zi^ G (ii; 
=:i'' A^H 
