232 C. H. C. GRINWIS. LES ÉQUATIONS DU MOUVEMENT 
premières des équations du mouvement (7) disparaissent et il 
ne reste plus à considérer que la troisième, laquelle, attendu 
qu'on a 
dF dG dH 
devient 
dz dz dy ^' 
d'' H dH d-' H 
Bans mon Mémoire „<S'wr V absorption de la lumière d'' après 
la théorie de Maxwell cette équation a été étudiée pour un 
faisceau de lumière polarisée rectilignement , la direction du 
mouvement électrique (direction de la force électromotrice) étant 
parallèle à l'axe des z et la force magnétique excitée agissant 
donc parallèlement à l'axe des ^, de sorte que toutes les deux 
sont situées dans le plan de l'onde. 
Pour satisfaire à (16), prenons, maintenant aussi, pour H 
la fonction périodique 
H=iAePUosk{x—Vt\ 
2n 
où l'on a A;= , X étant la longueur d'onde, tandis que p 
représente une constante à déterminer ultérieurement. F est 
alors la vitesse de propagation de la perturbation dans le milieu 
imparfaitement conducteur et imparfaitement polarisant. 
La substitution de cette valeur dans (16) conduit immédiate- 
ment aux valeurs: 
pz^2niiCV (17) 
et 
^) Verslagen en Mededeelingen der Kon. Ah. van Wetens.^ 2e série, 
tome X, p. 371. Archives Néerlandaises, XII, p. 177. Beiblàtter zu den 
Annalen Phijs. u. Chem., 1877, p. 409. Phil. Magaz,, 5e Série, 4 Oct. 
1877, p. 313. 
