DU CHAMP ÉLECTROMAGNÉTIQUE, ETC. 233 
7. Etudions maintenant de plus près cette vitesse de pro- 
pagation, pour le cas où le susdit faisceau de lumière polarisée 
rectilignement, venant de l'air ou de quelque autre milieu com- 
plètement isolant, pénètre dans un corps dont la conductibilité 
est C et le pouvoir inducteur spécifique K. 
La vitesse de propagation, qui avant la pénétration était 
1 
_ — --_z:::z ^ K' désignant le pouvoir inducteur spécifique du 
\/ mK' 
milieu isolant (à distinguer soigneusement de celui du corps), 
devient à l'intérieur du corps, d'après (18), 
1 
F=: ■ 
^y il C V 
En appelant F. la vitesse avec laquelle l'onde se propagerait 
dans le corps si l'on avait (7 = 0 et que K conservât sa même 
valeur, vitesse uniquement imputable, par conséquent, au pou- 
voir inducteur électrique, on a, en vertu de (18), 
F. =:-^ (19) 
En appelant, d'un autre côté, F^ la vitesse avec laquelle le 
corps propagerait une perturbation , si , conservant la même 
conductibilité C, il perdait son pouvoir de polarisation , K 
devenant donc nul, nous avons pour la vitesse de propagation 
par conductibilité 
^^ = ,-^. •■ (20) 
Vu notre ignorance complète de la constitution intérieure du 
milieu imparfaitement polarisant, imparfaitement conducteur, et 
pour d'autres raisons encore, il est impossible de donner à cette 
vitesse, représentée en (20), une signification physique satis- 
faisante. 
Aussi, sans nous arrêter à ce point, nous la concevons sim- 
plement comme une quantité mathématique et , par la combi- 
