234 C. H. C. GRINWIS. LES ÉQUATIONS DU MOUVEMENT 
naison des équations (18), (19) et (20), nous arrivons à la 
r.emarquable relation 
1 _ 1 1 
Y~2 ~^ y^i t^-^) 
i c 
Cette relation montre que la vitesse F est plus petite que 
et plus petite que F, , d'où il suit qu'un isolement imparfait 
retarde la propagation des vibrations , de même que l'aptitude 
à la polarisation électrique diminue la vitesse de propagation 
par conductibilité. 
La vitesse résultante et par conséquent modifiée F s'obtient, 
au moyen des vitesses particulières F^ et F^ , de la manière 
indiquée par l'équation (21); peut-être n est-il pas sans intérêt 
de remarquer que F^ se déduit de F^^ et F^^ de la même 
façon que la résistance résultante de deux conducteurs unis entre 
eux se déduit des résistances particulières de ces conducteurs. 
De la formule (20) , pour F^ , il ressort qu'un grand pouvoir 
conducteur retarde la propagation d'une perturbation périodique; — 
la vitesse de propagation est en raison inverse de ce pouvoir 
conducteur, de manière qu'un milieu de conductibilité très grande 
empêche complètement le développement d'une force magnétique. 
Cela s'accorde avec le fait que l'induction magnétique ne se 
transmet pas à travers une surface conductrice, de sorte qu'une 
enveloppe conduisant bien l'électricité arrête la propagation de 
l'induction magnétique. 
Il résulte encore de (20), — ce à quoi on ne se serait pas 
attendu pour des courants de conduction, — que F^ dépend 
de la longueur d'onde correspondant à la perturbation périodique 
primitive. 
La vitesse résultante F, avec laquelle se propagent ces mou- 
vements périodiques (courants de déplacement) qui constituent 
l'élément essentiel du mouvement lumineux, est donc, en vertu 
de (18), dans un milieu parfaitement isolant, indépendante de 
la longueur d'onde ; en outre , dans un milieu qui possède plus 
ou moins de conductibilité électrique, cette vitesse est moindre. 
Cette conclusion n'est toutefois exacte que si , comme il paraît 
