DU CHAMP ÉLECTROMAGNÉTIQUE , ETC. 
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/d H\ _ (d H\ 
ou, à cause de (19), 
\dt J fjL \ dx J 
de sorte que , de (24), il résulte : 
E= T (25) 
Dans un milieu isolant, les deux énergies existent donc à 
chaque instant en quantités égales , comme cela est toujours le 
cas dans les systèmes vibrants, lorsqu'il n'y a pas d'autres 
influences en jeu. 
Mais si le milieu n'est pas complètement isolant , de sorte 
que C et par conséquent aussi p ne disparaissent pas, il suit 
de (23) que les énergies jE" et T ne restent plus égales. 
On trouve alors , comme je l'ai fait voir dans le Mémoire 
ci-dessus cité, 
T=£J+ A, (26) 
où A est une quantité positive , de sorte que T est toujours 
plus grand que E. 
L'énergie totale, 
W=: T -h Ez=:2 E + A, 
est alors composée de la partie 2 E^ consistant en énergie lu- 
mineuse^ dans laquelle l'énergie actuelle et l'énergie potentielle 
entrent en quantités égales, et d'une partie A, imputable à 
des courants de conduction , partie qui, en général, finit par se 
transformer en chaleur. — Ainsi s'explique pourquoi les corps 
conducteurs, qui absorbent en partie le mouvement lumineux, 
sont opaques, tandis que les corps isolants laissent généralement 
traverser la lumière. 
9. Cherchons maintenant pour le cas considéré au N*^ 6 , 
celui où un rayon lumineux polarisé rectilignement se propage 
suivant l'axe des une relation entre 
i?, la force électromotrice, 
l'intensité du courant, 
/5, la force magnétique. 
