DU CHAMP ÉLECTROMAGNÉTIQUE, ETC. 
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notre résultat devient 
{^C{w--CR)=zK{fA,^V-^ B) (29) 
équation qui fournit la relation cherchée. 
Pour les deux cas extrêmes^ P celui de conducteurs parfaits, 
sans polarisation, K z= 0 , 2° celui d'isolateurs parfaits, C = 0, 
l'équation (29) donne les deux relations 
w-~CR = 0 
ou , en remarquant que dans la seconde on a = — ^ ? 
wz=CR 
et iipzzzKE'' (30) 
La première de ces équations (30), applicable au cas de con- 
ductibilité parfaite, n'est autre que la loi de Ohm. 
La seconde équation (30), pour le cas de polarisation parfaite, 
exprime une loi assurément tout aussi importante, bien qu'elle 
soit moins connue, parce que la relation entre la force magné- 
tique et la force électromotrice a été moins étudiée. 
Elle se laisse écrire sous la forme 
i=^';----' (3» 
et dit alors que le rapport entre la force électromotrice et la 
force magnétique (qui agissent dans des directions perpendicu- 
laires entre elles) est égal à la racine carrée du rapport entre 
les pouvoirs inducteurs magnétique et électrique. 
Peut-être est-elle présentée plus régulièrement sous la forme 
B^K=i§sy~^ (32) 
Mais la signification de cette équation devient immédiatement 
claire, si nous remarquons que, en vertu de 28), on a 
/dH\ /dH\ 
