240 C. H. C. GRINWIS. LES ÉQUATIONS DU MOUVEMENT, ETC. 
la seconde équation (30) devient alors : 
^(dHy_ /dHy 
li\dx) \dt J 
ou, en vertu de (24), 
T=E, 
c'est-à-dire, qu'il y a partage égal des deux énergies. 
Ces deux relations , partage égal de l'énergie et loi de Ohm , 
en d'autres termes , vibrations non troublées et courants de 
conductibilité, représentent donc respectivement un milieu à 
polarisation parfaite^ sans conductibilité, et un corps à conduc- 
tibilité parfaite. 
Les mouvements électriques , qui d'après la nouvelle théorie 
forment l'essence des phénomènes lumineux, sont donc limités: 
d'un côté, par un mouvement avec partage égal de l'énergie, 
de l'autre, par un mouvement suivant la loi de Ohm. Entre 
ces deux limites se trouve le cas général, très étendu, d'un 
mouvement plus complexe, celui de la lumière partiellement 
absorbée. 
A ce cas général reste applicable l'équation (29), qui, notam- 
ment en ce qui concerne le facteur À^, conduit à différentes 
conséquences, dont nous ne pouvons pas nous occuper ici. 
Utrecht, mars 1883. 
