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Abb. 20. 
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Auflösungen der ersten Art kamen zustande, indem in einem größeren Markstrahl mehrere 
Zellen in schneller Aufeinanderfolge resorbiert wurden und der Markstrahl nicht imstande war, die 
dadurch entstandene Lücke durch Streckung seiner noch erhaltenen Zellen zu schließen. 
Abb. 20 zeigt einen derartigen Fall. Es werden hier in einem achtzehnzelligen Markstrahl 
zwei benachbarte Zellen unmittelbar nacheinander resorbiert. Der an ihre Stelle tretende Interzellu- 
larraum wird unter dem Druck der seitlich benachbarten Zellen durch Zusammenpressen der seitlichen 
Wandungen geschlossen, und dadurch der Markstrahl in zwei senkrecht übereinanderstehende Strahlen 
zerlegt. Es ist nicht notwendig, daß die resorbierten Zellen unmittelbar 
nebeneinander liegen. Auch zerreißt der Markstrahl nicht immer gerade 
an der Stelle, wo eine Zelle resorbiert wurde. Niemals jedoch wurde 
eine derartige Auflösung eines Markstrahls beobachtet ohne vorher- 
gehende oder gleichzeitige Resorption mehrerer oder doch wenigstens 
einer Zelle. Für diese Art der Auflösung ist somit charakteristisch, 
daß die Summe der Zellen der neuen Strahlen kleiner ist als die 
Zellenzahl des ursprünglichen Markstrahls, und ferner, daß dieser durch 
die Auflösung in zwei vertikal übereinander stehende Strahlen 
zerfällt. 
In der Tabelle findet sich unter H ein Markstrahl, welcher zweimal 
eine derartige Auflösung erfährt. 
Die andere Auflösungsart ist bedingt durch die Höhenzunahme der 
Radialreihen. Grenzt eine solche mit einer ihrer Kanten unmittelbar 
an einen Markstrahl, so stehen ihr zwei Möglichkeiten bei ihrer weiteren 
Höhenzunahme offen : sie schiebt sich entweder zwischen Markstrahl und 
ihrer rechten Nachbarreihe oder zwischen Markstrahl und ihrer linken 
Nachbarreihe ein; je nachdem wird der Markstrahl auf die linke oder die 
rechte Seite der vordringenden Radialreihe geraten. Dieses Verhalten 
ist tatsächlich das weitaus häufigste. Zuweilen jedoch werden beide 
Möglichkeiten vereinigt, indem die an Höhe zunehmende Radialreihe zunächst auf der einen Seite des 
Markstrahls vordringt, ihn dann zwischen zwei seiner Zellen durchsetzt und auf der anderen Seite 
des Strahls ihren Weg fortsetzt. Hierdurch wird der Markstrahl in zwei durch die vorgedrungene 
Radialreihe getrennte, also nicht vertikal übereinander- 
stehende Mark.strahlen zerlegt, deren Zellsumme der Zellenzahl des 
ursprünglichen Strahls gleichkommt. 
Abb. 21 gibt diese Verhältniss.e für einen achtzelligen Markstrahl 
wieder. In Schnitt 40 reicht das obere Ende einer Radialreihe auf 
der rechten Seite bis zur halben Höhe desselben; in Schnitt 41 zeigt 
sich die untere Hälfte des Markstrahls durch diese Radialreihe von 
der oberen Hälfte nach links abgedrängt ; in Schnitt 42 reicht dieselbe 
auf der linken Seite schon bis an die obere Kante des Markstrahls und 
in Schnitt 43 deutet kein Anzeichen mehr darauf hin, daß die beiden 
hier sichtbaren Strahlen aus einem einzigen hervorgegangen sind. 
In der Tabelle stellen J und K zwei weitere Beispiele dar. 
Markstrahl K ist noch besonders dadurch interessant, daß er sich in 
einen vier- und einen einzelligen Strahl auflöst und daß diese neu- 
gebildeten Strahlen entsprechend ihrer Zellenzahl entgegengesetzte Tendenzen zeigen : Der einzellige 
nimmt an Höhe zu, der vierzellige dagegen an Höhe ab. 
Uebertragen wir diese an den Rindenstrahlen gemachten Beobachtungen auf das Kambium, so 
ergibt sich durch einen ähnlichen Schluß wie vorhin : Die Markstrahlauflösungen werden 
meist veranlaßt durch das gleitende Längenwachstum der Faser initial en. seltener 
durch das Schwinden von Markstrahlinitialen. 
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Abb. 21. 
