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H.  A.  LORENTZ. 
Pour  simplifier,  j’admettrai  que  les  forces  extérieures  sont 
dirigées  verticalement,  de  haut  en  bas,  et  qu’elles  ont  la  même 
intensité  en  tous  les  points  d’un  plan  horizontal.  Nous  sup- 
poserons d’ailleurs  qu’elles  varient  avec  la  hauteur  et  que, 
pour  l’unité  de  masse  du  dissolvant  et  l’unité  de  masse  du 
corps  dissous,  elles  ont  des  intensités  différentes.  Désignons 
par  A le  dissolvant  ou  le  „liquide”,  par  B le  corps  dissous, 
le  corps  „ étranger”. 
Soit  maintenant  un  vase  à parois  très  minces  et  „ semi- 
perméables”,  rempli  de  la  dissolution  très  diluée  qu’on  a en 
vue,  et  complètement  immergé  dans  une  masse  du  dissolvant 
pur.  Ce  système  étant  maintenu  à une  température  constante, 
il  s’établit,  comme  nous  l’apprend  la  seconde  loi  de  la  ther- 
modynamique, un  état  d’équilibre  que  nous  allons  examiner. 
§ 2.  Donnons  au  vase  la  forme  d’un  cylindre  à axe  vertical 
et  à base  de  grandeur  1,  et  appelons: 
p et  p'  les  pressions  existant  dans  le  liquide  extérieur,  au 
niveau  des  bases  inférieure  et  supérieure  du  cylindre: 
P et  P'  les  valeurs  de  la  pression  osmotique  à considérer 
en  ces  points,  valeurs  qui  seront  différentes  aussitôt  que  la 
concentration  changera  dans  le  sens  vertical  ; 
F1  la  force  extérieure  totale  qui  agit  sur  le  contenu  du 
cylindre;  F2  la  force  extérieure  pour  la  portion  du  liquide 
ambiant  qui  est  contenue  dans  un  espace  cylindrique  de  même 
grandeur  que  le  vase  et  compris  entre  les  mêmes  plans 
horizontaux. 
Les  conditions  de  l’équilibre  sont  alors:  pour  le  liquide 
extérieur 
P — P'  = F2, 
et  pour  la  dissolution  dans  laquelle  la  pression,  en  bas  et 
en  haut,  doit  avoir  les  valeurs  p + P et  p'  + P', 
(P  + P)-(P'  + P')  = F,. 
De  ces  deux  équations  il  s’ensuit: 
P — P'  — F,  —F2. 
