SUR  LA  THEORIE  MOLECULAIRE,  ETC. 
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sitif,  de  2 a.  Comme  le  même  changement  se  produirait  si 
aucune  particule  matérielle  ne  traversait  le  plan,  mais  qu’une 
pression  2 a agît  sur  la  matière  B au  côté  positif,  je  donnerai 
à cette  quantité  2 « le  nom  de  „ pression  cinétique”  du  corps 
dissous.  Sa  valeur  K est  toujours  les  deux  tiers  de  l’énergie 
cinétique  que  les  molécules  B contenues  dans  l’unité  de  vo- 
lume possèdent  en  vertu  du  mouvement  de  leurs  centres  de 
gravité.  J)  A vitesse  moyenne  constante,  K est  donc  propor- 
tionnelle à la  concentration. 
i)  La  démonstration  suivante  fera  ressortir  la  généralité  de  ce  théorème 
connu. 
Dans  un  espace  très  étendu,  menons  un  grand  nombre  de  droites  pa- 
rallèles et  égales,  dont  les  points  de  départ  sont  distribués  uniformément, 
et  demandons-nous  combien  de  ces  droites  sont  coupées  par  une  portion 
d’un  certain  plan,  de  la  grandeur  1. 
Soient  n le  nombre  des  points  de  départ  dans  l’unité  de  volume,  l 
la  longueur  des  droites,  y l’angle  aigu  qu’elles  font  avec  la  normale  au 
plan  choisi.  Ce  plan  étant  rencontré  par  toutes  les  droites  dont  les  points 
de  départ  se  trouvent  dans  un  cylindre  oblique  du  volume  l cos  y,  le 
nombre  cherché  est  n l cos  cp. 
Que  l’on  se  représente  maintenant  l’ensemble  des  chemins  parcourus,  dans 
un  temps  infiniment  petit  dt , par  les  centres  de  gravité  des  molécules  du 
corps  dissous.  En  tant  que  ces  éléments  sont  coupés  par  un  plan  tel  que 
celui  dont  il  vient  d’être  parlé,  les  molécules  en  question  contribuent  à la 
pression  cinétique  K perpendiculaireà  ce  plan. 
De  tous  ces  éléments  de  trajectoires  je  ne  considère  d’abord  qu’un  seul 
groupe,  à savoir,  celui  des  éléments  décrits  dans  une  direction  déterminée 
et  avec  une  vitesse  déterminée  v. 
Ce  groupe  présente  avec  le  plan  des  intersections,  au  nombre  de 
nv  cos  cpdt , et  donne  pour  la  pression  cinétique  lé  terme  nmv 2 cos 
si  l’on  représente  par  m la  masse  d’une  molécule  et  par  n le  nombre  des 
molécules  qui  se  trouvent  dans  l’unité  de  volume  et  qui  appartiennent  au 
groupe  considéré. 
En  prenant  la  somme  pour  tous  les  groupes  analogues,  on  a K = 2 nmv2 
cos-  expression  qu’on  peut  aussi  écrire  K = S m v2  cos  2q>,  si  l’on  indique 
par  S une  somme  à laquelle  chacune  des  molécules  contenues  dans 
l’unité  de  volume  fournit  un  terme.  Supposons  l’axe  des  x normal  au 
plan  considéré  et  les  deux  autres  axes  situés  dans  ce  plan  et  perpendicu- 
