SUR  LA  THÉORIE  MOLECULAIRE,  ETC. 
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fluence  des  molécules  B qui  franchissent  les  bases  inférieure 
et  supérieure,  elle  se  laisse  représenter,  tout  comme  dans  une 
solution  homogène,  au  moyen  de  la  pression  cinétique  : seu- 
lement, il  faut  ici  donner  à cette  pression,  pour  les  deux  bases, 
des  valeurs  différentes,  K et  K.  La  différence  K — K ' fait 
connaître  de  combien  s’accroîtrait,  dans  l’unité  de  temps,  la 
quantité  de  mouvement  des  molécules  B comprises  à l’intérieur 
du  cylindre,  la  direction  de  bas  en  haut  étant  prise  pour  di- 
rection positive. 
Si  maintenant/,  est  de  nouveau  la  force  extérieure  agissant 
de  haut  en  bas  sur  la  substance  dissoute  contenue  dans  le  cy- 
lindre, et  Q la  force  exercée  sur  cette  substance,  dans  la 
même  direction,  par  les  autres  molécules  du  système,  /'  H-  Q 
sera  la  quantité  de  mouvement  produite  par  les  forces  dans 
l’unité  de  temps,  et  on  aura  pour  condition  d’équilibre  : 
A — K — / , q-  Q.  (3) 
§ 7.  La  force  Q se  compose  des  forces  Y et  Z , qui  provien- 
nent respectivement  des  molécules  B environnant  le  cylindre 
et  du  dissolvant,  et  dont  chacune  peut  encore  être  décom- 
posée d’une  manière  connue.  En  ce  qui  concerne  d’abord 
la  force  Y,  il  est  à remarquer  que  les  molécules  B situées  à 
l’intérieur  du  cylindre  peuvent  être  attirées  par  les  molécules 
de  même  espèce  qui  l’environnent,  et  qu’en  outre  quelques- 
uns  des  chocs  entre  deux  molécules  B auront  lieu  de  façon 
que  l’une  ait  son  centre  de  gravité  en  dedans  du  cylindre, 
l’autre  en  dehors.  Les  répulsions  qui  sont  en  jeu  dans  de 
2 u 
entière  dans  le  gaz,  a par  conséquent  la  valeur  • D’un  autre 
O 1 jfl 
côté  une  surface  de  la  grandeur  1 traverse  un  grand  nombre  des  corps  immergés  ; 
si  la  somme  des  intersections  est  r,  il  n’y  a plus  qu’une  portion  1 — v qui 
reste  accessible  aux  molécules  du  gaz.  Il  en  résulte,  pour  la  pression 
cinétique  sur  l’unité  de  surface  entière,  la  valeur 
1 — 
T — 
U,  ce  qui 
revient  à U ; en  effet  on  démontre  facilement  que  u — v. 
