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H.  A.  LORENTZ. 
pareils  chocs  devraient  entrer  en  ligne  de  compte  dans  le 
calcul  de  la  force  Y. 
La  question  se  simplifie  quand  il  s’agit  de  solutions  très 
étendues.  L’attraction  entre  les  molécules  du  corps  dissous 
qui  se  trouvent  de  part  et  d’autre  d’un  plan  quelconque  est 
proportionnelle  au  carré  de  la  concentration;  il  en  est  de 
même  du  nombre  des  collisions  mutuelles.  Les  deux  parties 
de  la  force  Y peuvent  donc  être  négligées  si  la  concentration 
est  regardée  comme  infiniment  petite;  on  peut  même  ajouter 
que  la  force  Y devient  une  quantité  du  second  ordre  quelle 
que  soit  la  nature  des  actions  réciproques. 
Par  conséquent  la  formule  (3)  devient: 
K - K = /,  -h 
ce  qui  conduit  à l’équation  (2)  quand  on  fait  les  hypothèses 
suivantes  : 
a)  Une  molécule  du  corps  dissous  possède,  en  moyenne, 
une  énergie  cinétique  égale  à celle  que  possède  à la  même 
température  une  molécule  d’un  gaz.  D’après  cette  hypothèse, 
la  pression  cinétique  devient,  quelle  que  soit  la  concentration, 
égale  à la  „ pression  gazeuse”  (§  3),  de  sorte  que  K = G,  K = G'. 
b)  On  a Z = — /2,  c’est-à-dire,  la  partie  considérée  de  la 
matière  dissoute  éprouve,  de  la  part  du  dissolvant,  une  force 
égale  et  opposée  à la  force  extérieure  qui  agirait  sur  la  quantité 
déplacée  du  liquide.1) 
i)  Suivant  cette  proposition,  on  doit  avoir  Z = 0 quand  aucune  force 
extérieure  n’agit  sur  le  dissolvant.  C’est  ce  que  confirmera  une  légère  mo- 
dification de  l’exemple  donné  à la  fin  de  la  Note  du  § 5.  Supposons,  en 
effet,  que  les  corps  solides  immergés  dans  la  masse  gazeuse,  considérés 
dans  cet  exemple,  — corps  qui  représenteront  le  dissolvant,  — soient  mo- 
biles, mais  que  leur  masse  soit  infiniment  grande.  Si  aucune  force  exté- 
rieure n’agit  sur  ces  corps,  ils  ne  pourront,  une  fois  au  repos,  jamais 
entrer  en  mouvement.  Admettons  que  le  gaz,  au  contraire,  est  soumis  à 
l’action  de  la  pesanteur. 
Considérons  un  cylindre  de  hauteur  h et  de  base  1,  dont  les  dimensions 
soient  beaucoup  plus  grandes  que  les  intervalles  entre  les  corps  solides. 
