SUR  LA  THEORIE  MOLÉCULAIRE,  ETC.  115 
Si  ces  hypothèses,  dont  la  seconde  rappelle  la  loi  d’Archi- 
mède, pouvaient  être  déduites  des  principes  de  la  mécanique, 
la  loi  des  différences  de  concentration  serait  expliquée  parla 
théorie  moléculaire.  Dans  l’état  actuel  de  la  théorie  on  peut 
regarder  les  propositions  a)  et  b)  comme  des  conséquences  de 
la  seconde  loi  de  la  thermodynamique,  ou,  plus  exactement, 
l’une  de  ces  propositions  découle  de  cette  loi  dès  que  l’autre 
est  admise.  Dans  ce  qui  va  suivre  les  deux  propositions 
seront  appliquées  toutes  les  deux. 
II.  La  tension  de  vapeur  des  dissolutions 
diluées.  • 
§ 8.  La  règle  qui  détermine  la  tension  de  vapeur  d’une 
dissolution  étendue,  et  qu’on  peut  obtenir  au  moyen  de 
la  thermodynamique,,  peut  être  mise  sous  la  forme  sui- 
vante : 
L’abaissement  de  la  tension  de  vapeur,  produit  par  l’in- 
troduction dans  un  liquide  d’un  corps  qui  s’y  dissout  — mais 
ne  s’évapore  pas  lui-même,  — est  à la  pression  osmotique  de 
la  dissolution,  — ou  à la  pression  cinétique  du  corps  dissous,  — 
Dans  l’espace  réellement  occupé  par  le  gaz,  la  pression  obéit  aux  lois 
ordinaires  de  l’hydrostatique.  Pour  deux  éléments  plans  égaux  o>,  situés 
l’un  à la  base  inférieure  du  cylindre,  l’autre  à la  base  supérieure,  et  qui 
se  trouvent  tous  les  deux  entièrement  en  dehors  des  corps  solides  la 
différence  des  pressions  cinétiques  est  donc  égale  au  poids  d’une  masse 
gazeuse  qui  serait  contenue  dans  un  cylindre  de  hauteur  h et  de  base  w, 
en  admettant  que  ce  cylindre  ne  renferme  pas  d’autres  corps.  Il  suit  de 
là  que  la  différence  des  pressions  cinétiques  à la  base  inférieure  et  à la 
base  supérieure  du  grand  cylindre,  — bases  de  chacune  desquelles  il  n’y  a 
à considérer  qu’une  portion  1 — *>,  — est  égale  au  poids  d’une  masse 
gazeuse  du  volume  h (1  — v ).  Or,  à cause  de  l’égalité  v = («,  c’est  là  pré- 
cisément le  poids  des  molécules  de  gaz  qui  se  trouvent  réellement  dans 
le  grand  cylindre.  Celles-ci  ne  sont  donc  pas  soutenues  par  les  corps 
solides,  c’est-à-dire  qu’on  a Z = 0. 
