SUR  LA  THÉORIE  MOLECULAIRE,  ETC. 
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que  les  particules  les  plus  rapprochées  n’ont  pas  une  part 
trop  prépondérante  dans  l’attraction  totale.  Si  ces  conditions 
sont  remplies,  l’attraction  résultante  éprouvée  par  une  molécule 
B est  indépendante  de  l’arrangement  accidentel  des  molécules 
voisines  A ; elle  est  uniquement  déterminée  par  la  distance 
de  la  molécule  à la  surface.  Les  différentes  forces  auxquelles 
est  soumise  une  molécule  B située  à l’intérieur  de  la  disso- 
lution se  détruisent  mutuellement;  mais  les  molécules  B qui 
se  trouvent  au  voisinage  de  la  surface  sont  soumises  à une 
force  résultante  dirigée  vers  l’interieur  du  liquide.  La  concen- 
tration diminuera  donc  près  de  la  surface,  et  nous  admettrons 
que  cette  diminution  est  assez  rapide  pour  que,  à la  surface 
même,  la  concentration  ait  une  valeur  insensible.  On  s’ex- 
plique alors  que  les  molécules  B ne  prennent  point  part 
à l’évaporation;  si  elles  se  trouvaient  encore  à la  surface, 
quelques-unes  d’entre  elles  devraient,  à raison  de  leurs 
grandes  vitesses,  s’élancer  dans  l’espace  occupé  par  la  vapeur. 
§ 9.  Parallèlement  à la  surface  F,  qui  sera  supposée  plane 
et  horizontale,  menons  un  plan  V'  par  les  points  les  plus  élevés 
où  la  concentration  ait  encore  la  même  valeur  qu’à  l’intérieur 
du  liquide.  De  la  „ couche  superficielle” 
JT„  . c f comprise  entre  les  deux  plans,  consi- 
dérons une  portion  cylindrique  a b c d, 
a b à base  1.  Soit  Z la  force  totale,  — 
7 jp  (â  d f positive  lorsqu’elle  est  dirigée  vers 
la  solution,  — avec  laquelle  le  liquide 
agit  sur  les  molécules  B contenues  dans  le  cylindre.  Dans 
l’unité  de  temps  cette  force  donnerait  lieu  à une  quantité  de 
mouvement  Z , si  d’autres  causes  ne  s’y  opposaient.  A cause 
de  sa  faible  densité  la  vapeur  n’exerce  aucune  attraction 
sensible  et  dans  le  cas  des  dissolutions  très  étendues,  on  peut 
négliger  toutes  les  actions  réciproques  entre  les  particules  du 
corps  dissous.  Si  donc  K est  la  pression  cinétique  à la  base 
c d,  nous  obtenons  pour  condition  d’équilibre  : 
Z — K (4) 
Archives  Néerlandaises,  T.  XXV.  9 
