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H.  A.  LORENTZ. 
La  force  Z provient  en  partie  de  l’attraction  qui  est  exercée 
par  le  dissolvant  et  que,  pour  la  quantité  totale  du  corps  B 
contenue  dans  le  cylindre,  je  désigne  par  Z, . En  outre,  parmi 
les  chocs  survenant  entre  une  molécule  B et  une  molécule  A, 
il  y a à tenir  compte  de  ceux  dans  lesquels  le  centre  de  gra- 
vité de  la  première  particule  se  trouve  à l’intérieur  du  cylindre; 
en  réunissant  les  répulsions  résultant  de  tous  ces  chocs,  on 
obtient  une  force  Z2 , qui,  jointe  à Z { , constitue  la  force  entière  Z. 
Mais,  pour  les  dissolutions  très  étendues,  je  vais  montrer 
que  cette  force  Z2  est  négligeable. 
§ 10.  Sans  rien  changer  au  mouvement  des  molécules,  on 
peut  supprimer  dans  la  pensée  l’attraction  entre  les  deux  matiè- 
res, à condition  de  faire  agir  sur  chaque  molécule  une  force  exté- 
rieure, précisément  égale  à l’attraction  résultante  qu’elle 
éprouve,  en  réalité,  de  la  part  des  molécules  d’espèce  différente. 
Supposons,  de  plus,  que  l’espace  au-dessus  de  la  surface  V 
soit  rempli  d’une  masse  du  dissolvant  pur.  La  distribution  et  le 
mouvement  de  la  substance  B ne  seront  pas  par  cela  altérés 
si  le  liquide  additionnel  est  également  considéré  comme  dé- 
pourvu d’attraction  sur  cette  substance.  Il  est  vrai  que  les  forces 
impliquées  dans  les  chocs  sont  restées,  mais  elles  ne  donnent  lieu 
à aucune  perturbation,  vu  que  la  concentration  dans  le  plan 
V est  infiniment  petite  et  que,  par  suite,  la  nouvelle  masse 
de  liquide  n’arriye  pas  en  contact  avec  la  substance  dissoute. 
Cette  substance  se  trouvant  maintenant  dans  une  masse 
illimitée  du  liquide,  et  étant  empêchée  par  des  forces  extérieures 
de  se  répartir  uniformément,  la  proposition  b (§  7)  devient 
applicable.  A la  vérité,  les  matières  dont  il  s’agit  actuellement 
ne  sont  plus  telles  que  la  nature  les  présente,  puisque  nous 
les  avons  dépouillées  de  leur  attraction  mutuelle  et  ne  leur 
avons  laissé  que  les  forces  intervenant  dans  les  chocs;  mais 
il  n’est  guère  douteux  que  la  proposition  rappelée  subsiste 
pour  des  corps  dépourvus  d’attraction  moléculaire. 
Pour  le  cylindre  considéré  dans  la  section  précédente  (§  3), 
nous  prendrons  maintenant  l’espace  marqué  a b c d dans  la 
