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H.  A.  LORENTZ. 
différentes,  et  que  les  molécules  B n’ont  pas  d’influence 
sensible  sur  les  mouvements  qui  s’exécutent  dans  cette  couche. 
Pour  démontrer  ce  dernier  point,  soient  qp,  et  qp2  les  attrac- 
tions qu’une  molécule  A,  située  à la  surface,  éprouve  respecti- 
vement de  la  part  des  autres  molécules  A et  de  la  part  des 
molécules  B,  et  cela,  en  ce  qui  concerne  qp2,  dans  le  cas  où 
la  concentration  a la  valeur  1 ; désignons,  en  outre,  par  y , 
et  q2  les  distances  les  plus  grandes  auxquelles  les  deux  sortes 
d’attractions  existent  encore.  Or,  si  l’on  veut  faire  passer  une 
molécule  A de  l’intérieur  de  la  solution  à l’extérieur,  il 
faudra,  pour  vaincre  les  forces  avec  lesquelles  elle  est 
retenue  par  le  liquide  lui-même  et  par  le  corps  dissous,  des 
travaux  de  l’ordre  de  grandeur  qp , , et  q2  qp2.  Il  est  naturel 
de  supposer  que  ces  travaux  sont  du  même  ordre.  Il  en  résulte 
que  qp2  doit  être  de  l’ordre  qp,.  Par  conséquent,  si  C est 
Q 2 
la  concentration,  la  force  exercée  par  les  molécules  B sur  une 
molécule  liquide  placée  à la  surface,  sera  de  l’ordre  — qp , . Vis-à- 
Q 2 
vis  de  qp,,  nous  pouvons  négliger  cette  force,  non  parce  que 
nous  regardons  C comme  infiniment  petite,  — car  dans  toute 
cette  étude  il  s’agit  de  grandeurs  de  l’ordre  C,  — mais  parce 
que,  d’après  les  suppositions  faites,  la  distance  ç>,  est  incom- 
parablement plus  petite  que  ç>2. 
§ 13.  Il  ressort  de  là  que  le  corps  dissous  n’a  pas  d’influence 
sur  ce  qui  a lieu  à la  surface  du  liquide.  Il  faut  donc  que 
dans  l’état  d’équilibre  la  tension  de  vapeur,  immédiatement 
à la  surface,  ait  la  valeur  ttù  qui  est  propre  au  dissolvant 
pur.  Cependant  les  mesures  de  la  tension  de  vapeur  de  la 
dissolution  ne  nous  donnent  pas  cette  pression  à la  surface;  ce 
qu’on  mesure,  c’est  la  pression  n qui  existe  un  peu  plus  haut,  et 
cette  pression  doit  être  moindre  que  nQ.  L’attraction  du  corps 
dissous  s’étend,  en  effet,  jusqu’à  une  certaine  distance  dans 
la  vapeur  même,  et  par  suite,  au  voisinage  de  la  surface,  la 
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