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H.  A.  LORENTZ. 
contenues  dans  l’espace  a b c d,  une  attraction  égale  à celle 
du  liquide  situé  au-dessous  de  F,  c’est-à-dire,  une  attraction  Z. 
c. )  L’attraction  exercée  par  une  quantité  de  liquide  occu- 
pant l’espace  a b ef  sur  toutes  les  molécules  du  corps  B 
situées  au-dessous  de  F a la  même  valeur  Z. 
d. )  Si  l’on  se  représente  d’abord,  dans  l’espace  ab  ef\  la  masse 
liquide  dont  il  vient  d’être  question,  et  qu’ensuite  on  change 
sa  densité  dans  le  rapport  n:  1,  l’attraction  que  le  contenu 
du  cylindre  éprouve  de  la  part  des  molécules  B diminue  dans 
le  même  rapport.  En  prenant  donc  pour  n le  rapport  entre 
volumes  spécifiques  du  dissolvant  et  de  la  vapeur,  on  a 
Z 
c’est-à-dire,  en  ayant  égard  aux  équations  (4)  et  (5), 
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Or,  cette  équation  contient  le  théorème  que  nous  avons 
énoncé  au  début  de  cette  section.  Il  faut  remarquer  encore 
que,  dans  notre  raisonnement  la  vapeur  renfermée  dans  le 
cylindre  a b ef  a été  supposée  homogène,  ce  qui  n’est  pas 
rigoureusement  vrai.  Toutefois,  il  n’en  résulte  pas  d’erreur, 
car  lorsque  la  concentration  est  infiniment  petite,  la  variation 
de  la  densité  dans  le  cylindre  l’est  également,  et  elle  con- 
duirait donc,  si  l’on  en  tenait  compte  dans  le  calcul  de  l’at- 
traction exercée  par  une  masse  infiniment  petite,  à des  quan-  • 
tités  du  second  ordre.  Si,  du  reste,  dans  notre  théorème  il 
est  parlé  du  volume  spécifique  de  la  vapeur  saturée,  on 
peut  entendre  par  là,  à volonté,  la  vapeur  qui  est  en  contact 
avec  le  dissolvant  pur,  ou  celle  qui  est  en  équilibre  avec  la 
solution. 
§ 15.  L’explication  précédente  peut  être  résumée  de  la  façon 
suivante.  Bien  que  la  cause  immédiate  de  l’abaissement  de  la 
tension  de  vapeur  doive  être  cherchée  dans  l’attraction  entre 
